油漆涂料的温度
同样可以看到，势油漆垒宽度数值与根据文献的电容量数据得到的势垒宽度数值处在同一数量级，而且都是随着温度的升高势垒宽度下降为了探讨在320~350k内耗尽层宽度温度升高剧烈下降的物理原因，测量了试样的电容量c和介质损耗角正切与温度的关系。电导电流会随着温度的升高不断指数增大，难以直观地观测到在该温区的松弛损耗过程。为了突出地显现出电容量随温度的变化。
电容c与绝对温度t的关系可以经验地用公式表示利用场助热激发电流的表达式，可以计算zno压敏陶瓷晶界油漆势垒高度，实验结果表明它低于平衡状态时的势垒高度。在电导过程中，通过正偏势垒向晶界界面层中注入了大量电子，不仅填充了在平衡状态下尚未填充的电子陷阱，而且在界面层形成自由电子空间电荷。界面层中自由电子在越过反偏schottky势垒时需要克服的势垒高度显然低于平衡状态时的势垒高度。根据场助热激发电流的表达式，提出了新的schottky势垒宽度的计算公式，不仅求得了高场强和低场强时的势垒宽度，而且得到了势垒宽度随温度的变化规律，发现在320~350k内势垒宽度下降速度最快，综合节电温谱测量，证实在此温度区间势垒高度的快速下降是松弛过程引起的油漆zno压敏电阻片最重要的特性是电流密度和电场强度关系的全电流特性。从其功能可以看出，当电压值低于击穿电压时，压敏电阻片接近于绝缘体。
当电压值高于击穿电压后，压敏电阻片就成为导体。对设计者和应用者来说，最感兴趣的就是zno压敏电阻片这样的电气性能，即在导电状态下的高非线性伏安特性，以及在稳态工作电压下的漏电流都很小。全电压—电流特性曲线可划分为三个区段：小电流区、中电流区和大电流区小电流区的i—v特性几乎是线性的，也称作预击油漆穿区。该区域的i—v曲线中有一个相交明显的转折点，通常称其为拐点。当外施电压低于拐点电压时，流过压敏电阻片的电流很小，一般小于1微米，电压与电流接近线性关系。